与电流方向垂直的导体的横截面积？
一、与电流方向垂直的导体的横截面积？
电阻的阻值与导体的长度成正比，与横截面积成反比。想象一下水管，水管越长水管中水是不是要通过的时间越长，也就是说阻值越大，水管越粗水管中水要通过的时间越短，也就是说阻值越小。公式也可以说明 R=p*l/s(p—电阻率查表求；l—电阻长度；s—与电流垂直的电阻截面面积），R与L，R与S的正反比关系就可以说明了。多数（金属）的电阻随温度的升高而升高，一些半导体却相反。如：玻璃，碳在温度一定的情况下，材料的电阻大小正比于材料的长度，而反比于其面积。扩展资料电阻器的分类：
1、如果根据电阻器的工作特性及在电路中的作用来分，可分为固定电阻器和可变电阻器两大类。阻值固定不变的电阻器称为固定电阻器，固定电阻器又包括很多种，主要有碳质电阻器，碳膜电阻器，金属膜电阻器绕线电阻器等。阻值在一定范围内连接可调的电阻器称为可变电阻器或电位器。可变电阻器一般为两端可调，电位器一般为三端可调。
2、如果按电阻器的外观形状分，一般分为圆柱形电阻器、纽扣电阻器和贴片电阻器等。
3、如果按制作材料的不同，电阻器可分为绕线电阻器、膜式电阻器、碳质电阻器等。
4、如果按用途的不同，电阻器可分为精密电阻器、高频电阻器、高压电阻器、大功率电阻器、热敏电阻器及熔断电阻器等。
5、如果按引出线的不同，电阻器可分为轴向引线电阻器、无引线电阻器等。
二、电流的大小与导体的横截面积有什么关系？
电流大小与导体的横截面积没有直接的关系。导体的横截面积与导体的电阻成正比。而通过导体的电流则与电路电源的电压成正比，与电路总电阻成反比。
如果电源电压不变，增加电路上某个导体的横截面积，其实质上相当于并联了另一个导体，会造成总电阻下降，电流增大。
三、导线的横截面积与电流？
电流大小与导体的横截面积没有直接的关系。
1、导线截面积的大小，决定该导线的电阻大小：导线截面积越大、导线的电阻越小；导线截面积越小、导线的电阻就越大。
2、电流通过导线会发热的，这与导线的电阻有关：电阻越大、发热越多，所通过的电流就会相应的降低。
3、如果电源电压不变，增加电路上某个导体的横截面积，其实质上相当于并联了另一个导体，会造成总电阻下降，电流增大。
四、对电流概念的正确理解是（ ）A．通过导体的横截面的电量越多，电流越大B．导体的横截面越大，电流越大？
AB、电流的大小取决于电荷量与时间的比值，即单位时间内通过导体横截面的电量越大，电流越大；与横截面的大小及自由电荷无关；故A错误，B正确；CD、据电流方向的规定：正电荷移动的方向为电流的方向；电流虽有方向，但电流是标量，故CD错误．故选：B．
五、电流与导体横截面什么关系？成正比，还是反比？请讲详细些？
电流是螺旋形曲线
做切割磁力线运动的导体上的电子定向运动，先受到一个垂直磁力线方向的吸力，这个吸力是组成磁力线核能上的圆交部分间夹着正电力线向圆心的吸力，使多个电子克服原子核对它的束博力，进行移动到错过圆交电力线的圆心，然后又被被组成磁力线核能上的平行部分向上的正电力线推力，将此处电子向上推到电力线本身的长度为止，此时与电子分离开的正电原子核保持在原地不动，并且原子核上还余留着受原子核吸力未能逃脱的电子存在，和稍微有点不饱和的圆柱平行电力线和它外套的球交电力线旧址包裹在原子核上，当离开磁力线范围的导体上运动的电子翻劲成螺旋形曲面行列并通过的原子核边时，原子核核上包裹的旧址电力线取消，它的中心就会发出新的单一的凸边圆交电力线包裹在原子核上。处在磁力线范围内，原子核外远距离挣脱其吸力的电子，受到组成磁力线上的双体核能向上推力作用，排列成定向移动的平面波峰，成为不停的从处在磁力线垂直方向运动的波峰的电子，排列成平面波形状并且定向运动着，当离开磁力线范围时，这个平面电子波就摆脱了磁力线的强制力，就会翻劲并且电子平面波峰翻成定宽度的螺旋形状。具体的是 先被组成磁力线的双体核能中间凸起曲面圆交部分，夹着正电的电力线向其圆心吸力，使导体带负电的电子所受挣脱原子核吸力，并且顺吸力移动到错过其圆心位置，此时此处组成磁力线的双体核能的中间部分的平面扇子形平行电力线，向上的正电力线推力，将吸到本身处或周围这些带负电的电子，推送到其电力线长度位置并且排列成半波峰，在推送电子过程，这个双扇子形平行电力线先接受到使导体运动的力的单个扇子形电力线向上推送电子并排列成半个波峰，随后双体核能的另一单扇子形核能，它同样的平行部分电力线向上推送自身周围的电子到其电力线长度排列成半个波，这样整个双体核能上的双扇子形电力线的向上推力完成了整体波。紧接着它后面挨着的组成磁力线核能上的平面扇子形平行电力线，同样也是按照先接受到外界运动导体的力，使单扇子形平行电力线向上推送电子并且排列波峰形状，后面跟着另一个单扇子形平行电力线的推力，同样推送电子排列波峰，并且与前面的电子波峰相接触组成整体波峰，就这样导体的电子受磁力线作用排列成一个个波峰，它们两个波峰之间自然出现凹处，并且波峰与波峰的下方为直线。由于导体做切割磁力线朝某方向运动定距离，穿过导体上的磁力线上的扇子形平行部分电力线，就要在导体上排列定距离的电子波峰，导体受外力运动到此长度预备往回柺时刻，排列成的导体上的电子波峰此时就不再向前排列了，这些排成的电子波长度与导体运动距离等长，就在这此刻电子波顺着导体运动的方向运动，这也叫处在磁力线上的导体定向电流出现，这就说第一次使导体沿着直线运动方向就是导体上出现电流的方向，若导体往回柺运动任何距离都对导体里的定向电流的方向无关系，这就是只要导体电流定了向，就不能改变电流方向。由于处在磁力线导体，其上面的电子受磁力线强制力在导体上排列成上为波峰下为直线形状，这些电子波在磁力线范围向前运动着，这是磁力线产电流的道理。电子波与原子核
在导体上电子形成波峰自然的与带正电的原子核上下分离，而原子核由于失去部分电子（失去电子多少由导体性质确定），原来的包裹电力线被破坏，此时形成运动的电子波从原子核边经过，原子核中心重新发出唯一的凸边圆交电力线并且包裹在原子核上，原子核保持原地不动，只有电子波经过原子核边运动。
磁力线上横纵力
在组成磁力线上的双扇子核能体，它上面的双薄片圆交电力线对正在运动的导体电子产生平面横向吸引，并且将原子核外克服其吸力的电子吸到超出它的圆心处，随时此处的纵向的向上下平行部分的两个合体扇子形平行电力线，其中先接到外导体运动力的单扇子形向上推力，将这些吸来的电子推到其电力线长度，并且电子自然排列成波峰形状，紧接着连着的另一个扇子接到外导体运动力同样也将电子推力其电力线长度 并且排列成波峰，这两个波峰相合成一个整体波峰，它排列在磁力线上并且与总体磁力线力方向一致，占有奇数磁力线根数，就细导体排列最小的电子波占有一直三根磁力。接着向前微距的邻近磁力线接到导体运动力的电子，这些电子也随着克服原子核吸力与原子核分离，组成磁力线上的核能力，使电子排列成与前面的波峰相接的电子波峰，波峰与波峰之间自然出现凹部分，由于导体不停的做切割磁力线运动，就不停的出现电子与原子核分离并且形成连续不断波，这些波不停的向前移动过去，后边的还按照前模型形成相同的电子波顺着向前运动，外面使导体运动力只产生电子波，不改变电子波的方向，就这样后面的电子波推着前面的电子波向前运动着，当这些运动的电子波离开处在磁力线上的导体时，就会翻劲，排列的电子波平面自然翻劲成宽度相等的螺旋形曲面形状，在邻近两个原子核等距处路过并且与原子核上的单一包裹平面圆交电力线几乎平行，整体曲面螺旋与导体外侧面几乎平行，这就是导体电流的特特征。对于不同直径的导体上的电流，它对应的电子排列宽度不等，直径大的导体运动电子排列的螺旋形平面平行电子队列宽些；直径小的导体运动电子排列的螺旋形平面平行电子队列窄些。若处在磁力线里加力运动的导体，产生电子排列的平面波，这个运动的波形状的电子只要出去磁力线范围，排列的波形电子就摆脱磁力线上力的作用，即排列电子的力就要翻劲顺平衡，这样处在磁力线以外的导体上的电子，自然翻劲成平面平行螺旋形状队列，在导体上运动。
粗细导体相接燃烧原因
在粗导体上接细导体的交界面上必须安装变压器，否则粗导体移动出的宽电子行列到细导体横截面外面去，就会出现细导体带正电原子核的个数远远小于此时存留的带负电的电子个数电量，这样多余电子不能顺轨道运动，它的运动力就要存留在电子上，使电子当场变为光子，又因为光子释放火，所以导体被燃烧。
导体电流与原子核关系
在导体里排列的运动电子行列中，若出现无力电子，导体上的正电原子核包裹的单个凸边圆交电力线向圆心的吸力，就会将这个无力的电子吸到它的包裹电力线区域，使这个电子吸这个包裹电力线上的电力，当电子吸足电力时仍然回到轨道上继续运动，这就是导体上经过原子核边有规律的排列的电子流与原子核上的单个包裹电力线的关系。
通电导体发热原因
由于导体上形成电流的电子上的电力线都是半饱和状态的，这也是导体上的原子核数与经过的瞬间电子数几乎相等，它们正负电几乎保持中性状态，即使偶尔出现很少的饱和电子变为的光子释放出火也无力点燃导线，它只可以发热，这是由于火分离出热与发光球，热能在导体扩散，而发光球是有时间限制的，若超出一定时间范围它就自然熄灭，所以多数飞不到导体原子核上的包裹电力线上，所以不能点燃原子核上的包裹电力线，发光球具有点燃任何粒子上的包裹电力线能力，这也是规律，所以通电导体出现大多发热，有时出现燃烧现象，这就是发光球碰上了原子核上的包裹电力线的点燃了包裹电力线并与近处导体受牵连，这种情况一般很少出现，一般发光球还碰不到电力线时就熄灭，只剩下热在导体运动区域释放热量，使导体温度稍微的升高些，这就是导体的发热原因。
不同直径的导体电流排列
对处在磁力线范围的不同直径导体，做切割磁力线运动产生电子波峰，最小的波峰宽度只占有一根磁力线，再者就是形成稍微大些的电子波峰，波峰宽度占有三根直五根磁力线，它们做切割磁力线运动的速度越大形成的电子波宽度也越大，这样必须在很大直径的导体里依次产生不同的电子波峰，占有磁力线根数为奇数递增的，这就是说根据需要来制造电子在导体的流量。
变压器
变压器作用就是把正在导体上运动的大宽度曲面螺旋形电子行列，再到磁力线范围用合适的力和速度做切割磁力线运动，重新将宽曲面螺旋形电子行列，排列成窄的或者更宽曲面螺旋形电子行列，使这些新排列曲面螺旋形电子行列在它的导体安全经过。螺旋形电子行列以导体中心线为起点占去的导体横截面的尺度的与整个导体横截面的比例到恰当状态，这个磁体夹在不同直径的两个导体中间，它是产生的不同直径导体大与小电流之间相接成一体的媒介。由于导体在做切割磁力线运动力和它的运动速度，来确定导体上形成的平面波形状的电子个数，它们关系是运动力越大、运动的速度越快，产生运动的波形状的电子数越多，波自然大些，这些在磁力线范围内的电子波全靠组成磁力线核能上的中间平行部分向上的正电力线推导体电子形成波峰，和外套的球交部分夹着的正电力线朝球心吸导体电子，处在磁力线核能的两个电力线使电子一遍受球心吸力，一遍受向上推力，就形成上为波峰形，下为直线形，相当于半个波，这半个波全是电子排列的平面半波形状。由于电子受磁力线上的核能力迫使电子排列的半个波形状并且向前运动，当半波形状的电子运动到离开磁力线范围时，排列的平面半波形状的电子就失去束博力，就会翻劲成一定宽度的螺旋形状，电子排列的平面半波形状在翻劲过程中由平面状变为曲面状，形成的整体为螺旋形并且以导体的中心线为旋转轴，这个长螺旋形的电子行列绕导体中心线旋转着向前运动，电子的行与行相互平行，列与列相互平行，这个电子组成的半波形状体翻劲后自然成为一定宽度螺旋形状，这个形状处在导体里占有导体的容量分三种情况，第一种情况从磁力线范围出来的电子波翻劲后，成为以导体的中心线形成的螺旋形曲面占有的空间半径等于导体的半径即占满导体空间，这就是曲面螺旋形的最大宽度，它形成的电流为最大值；第二种情况是从磁力线范围出来的电子波翻劲后成为以导体的中心线为起点，出现的曲面螺旋形半径小于导体的半径。若用同样的导体在做切割磁力线运动，这样形成运动电子波的电子个数很少，当运动的电子波离开磁力线范围时，就要翻劲成宽度窄的螺旋形平行曲面的电子行列，以导体中心为螺旋形中心占有不足导体的容量向前运动。由于同样直径的导体两种电子数目形成不同宽度的螺旋形曲面，若使这两个导体相接在一起，就要用一个磁体的磁力随时掌握导体上的螺旋形曲面电子个数，使它们两端形成相等电子数的波即宽螺旋形曲面上的电子推成波峰，同时接触的导体上窄螺旋形曲面电子也自然的向上推成波，这两个波峰合在一起成为整体新电子波，这个波向前运动，后面的螺旋形曲面电子同样也形成这样的波，自然的夹着波谷随之向前运动，当离开磁力线时翻劲成螺旋形曲面，这个螺旋直径小于或等于细导体直径，这些电子排列的新曲面螺旋在导体上运动，这就达到粗导体电流与细导体电流相接的目的。螺旋形电子行列形成的曲面与均匀导体外表曲面几乎平行。
六、导体的横截面是什么？
电阻的阻值与导体的长度成正比，与横截面积成反比。想象一下水管，水管越长水管中水是不是要通过的时间越长，也就是说阻值越大，水管越粗水管中水要通过的时间越短，也就是说阻值越小。公式也可以说明 R=p*l/s(p—电阻率查表求；l—电阻长度；s—与电流垂直的电阻截面面积），R与L，R与S的正反比关系就可以说明了。多数（金属）的电阻随温度的升高而升高，一些半导体却相反。如：玻璃，碳在温度一定的情况下，材料的电阻大小正比于材料的长度，而反比于其面积。扩展资料电阻器的分类：
1、如果根据电阻器的工作特性及在电路中的作用来分，可分为固定电阻器和可变电阻器两大类。阻值固定不变的电阻器称为固定电阻器，固定电阻器又包括很多种，主要有碳质电阻器，碳膜电阻器，金属膜电阻器绕线电阻器等。阻值在一定范围内连接可调的电阻器称为可变电阻器或电位器。可变电阻器一般为两端可调，电位器一般为三端可调。
2、如果按电阻器的外观形状分，一般分为圆柱形电阻器、纽扣电阻器和贴片电阻器等。
3、如果按制作材料的不同，电阻器可分为绕线电阻器、膜式电阻器、碳质电阻器等。
4、如果按用途的不同，电阻器可分为精密电阻器、高频电阻器、高压电阻器、大功率电阻器、热敏电阻器及熔断电阻器等。
5、如果按引出线的不同，电阻器可分为轴向引线电阻器、无引线电阻器等。
七、电阻定律是导体的电阻与导体长度成什么与导体的横截面积成什么？
电阻的阻值与导体的长度成正比，与横截面积成反比。想象一下水管，水管越长水管中水是不是要通过的时间越长，也就是说阻值越大，水管越粗水管中水要通过的时间越短，也就是说阻值越小。
公式也可以说明 R=p*l/s(p—电阻率查表求；l—电阻长度；s—与电流垂直的电阻截面面积），R与L，R与S的正反比关系就可以说明了。
八、电流与导线的横截面积的关系？
一般铜导线载流量导线的安全载流量是根据所允许的线芯最高温度、冷却条件、敷设条件来确定的。 一般铜导线的安全载流量为5~8A/mm2，铝导线的安全载流量为3~5A/mm2。 <关键点> 一般铜导线的安全载流量为5~8A/mm2，铝导线的安全载流量为3~5A/mm2。如：2.5 mm2 BVV铜导线安全载流量的推荐值2.5×8A/mm2=20A 4 mm2 BVV铜导线安全载流量的推荐值4×8A/mm2=32A
计算铜导线截面积利用铜导线的安全载流量的推荐值5~8A/mm2，计算出所选取铜导线截面积S的上下范围： S=< I /（5~8）>=0.125 I ~0.2 I（mm2） S-----铜导线截面积（mm2） I-----负载电流（A）
九、导体的电阻与通过导体的电流有什么关系？
理论上讲，电阻是导体的固有属性，导体的电阻与通过导体的电流没有关系。
导体的电阻只与导体的材料、导体的横截面积、导体的长度有关。
另外，导体的电阻与导体的温度有关，一般来说，在一定温度范围内，温度越高，电阻越大。
十、如何横截面积影响电阻：深入解析电阻与电流的关系
引言
电阻是电路中非常重要的一个参数，它直接关系到电流的流动。当我们讨论电阻时，常常会忽视一个关键因素——导体的横截面积。在这篇文章中，我们将深入探讨横截面积与电阻之间的关系，了解为什么横截面积越大，电阻越小，并且如何在实际应用中利用这一知识。
电阻的基本概念
电阻是物质对电流流动产生的阻碍，它的大小受到多种因素的影响，包括材料的性质、导体的长度以及横截面积等。根据欧姆定律，电阻（R）与电压（V）和电流（I）的关系可以用公式表示：
R = V / I
在这个公式中，电阻越大，电流流动越难。因此，理解电阻如何受到各种因素的影响，对设计和使用电路至关重要。
横截面积与电阻的关系
根据电阻的计算公式，电阻不仅与材料的电导率有关，还与导体的几何形状密切相关。我们可以用以下公式描述电阻与导体特性之间的关系：
R = ρ * (L / A)
在这个公式中：
- R表示电阻，单位为欧姆（Ω）；
- ρ表示材料的电阻率，单位为欧姆·米（Ω·m）；
- L表示导体的长度，单位为米（m）；
- A表示导体的横截面积，单位为平方米（m²）。
从公式中我们可以看出，电阻与导体的长度成正比，与导体的横截面积成反比。这意味着，当导体的横截面积增加时，电阻会减小，反之亦然。
为什么横截面积越大电阻越小？
下面我们将更详细地探讨这个现象的原因：
- 导体中的自由电子数量增加：导体的横截面积越大，表示导体内部的可用区域更多，自由电子的数量相应也增多。更多的自由电子意味着可以携带更多的电流，从而减少电阻。
- 电流的分布：当横截面积增大时，电流可以在更大的面积上分布，导致单位面积上流过的电流密度降低，从而减轻了电子之间的碰撞，降低了电阻。
- 有效传导路径增加：在更大的横截面上，电子有更多的路径可以传导电流，从而提升了导电能力，进一步降低电阻。
实际应用中的影响
在电气工程和电子设备的设计中，了解横截面积与电阻之间的关系是非常重要的。下面是一些实际应用的示例：
- 电缆选择：在选择电缆时，必须考虑电缆的横截面积，以确保电流能够安全通过而不会过热。较大的横截面积可以承载更大的电流，因此在高功率设备中使用较大横截面的电缆是必要的。
- 电阻加热器：在电阻加热器的设计中，导体的横截面积会影响其加热效率。较小的横截面积会导致较高的电阻，产生更多的热量，而增加横截面积则可以减少热量产生，控制温度。
- 电路保护：在设计保护电路时，选择适当横截面积的导体可以防止过流导致的故障，保护设备的安全。
结论
综上所述，横截面积与电阻之间的关系直接影响着电路中电流的流动。通过增加导体的横截面积，电阻将显著降低，从而提高了导电性能。这一知识不仅对电气工程师至关重要，也为普通用户选择和使用电气设备提供了参考。
感谢您阅读这篇文章，希望通过这篇文章您能对横截面积与电阻之间的关系有更深入的了解，并在实际应用中能够灵活运用这一知识来优化电路设计和设备选择。
